Download e-book for iPad: Theoretische Physik 1: Mechanik (Springer-Lehrbuch) (German by Florian Scheck

By Florian Scheck

ISBN-10: 3540713778

ISBN-13: 9783540713777

Seit ?ber zehn Jahren bew?hrt – die f?nf B?nde zur Theoretischen Physik von Prof. Scheck. "Theoretische Physik 1 - Mechanik" erscheint in 8., ?berarbeiteter Auflage. Inhalt von Band 1: von den Newtonschen Gesetzen zum deterministischen Chaos. Band 2: Nichtrelativistische Quantentheorie - vom Wasserstoffatom zu den Vielteilchensystemen. Band three: Klassische Feldtheorie - von der Elektrodynamik zu den Eichtheorien. Band four: Quantisierte Felder - von den Symmetrien zur Quantenelektrodynamik. Band five: Statistische Theorie der W?rme - von der Thermodynamik zur Quantenstatistik. Mit praktischen ?bungen und zahlreichen Aufgaben mit vollst?ndigen L?sungen.

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24 Das Zwei-Teilchen-System mit Zentralkraft Es gilt also mit ≡ | | = µr 2 ϕ, ˙ 2 1 E = µ˙r 2 + + U(r) = const. 63) Tr := µ˙r 2 /2 ist die kinetische Energie der Radialbewegung. Der Term 2 /2µr 2 = µr 2 ϕ2 /2 lässt sich sowohl als kinetische Energie der Rota˙ tionsbewegung lesen als auch, dazu äquivalent, als potentielle Energie der Zentrifugalkraft, Z = −∇ 1 2 2 ∂ µr ϕ˙ = −ˆr 2 ∂r µ 1 2 2 µr ϕ˙ = −µr ϕ˙ 2rˆ = − vr2rˆ . 67) 2µr 2 als effektives Potential betrachtet werden kann. 52), der eindimensionalen Bewegung.

25) Der gesamte Drehimpuls zerfällt in die Summe aus dem Drehimpuls S relativ zum (beliebig wählbaren) Ursprung O und dem Drehimpuls der Relativbewegung rel . Der Drehimpuls S ist abhängig von der Wahl des Koordinatensystems, der Relativdrehimpuls dagegen nicht. Der Relativdrehimpuls ist also die dynamisch relevante Größe. 8 Systeme von endlich vielen Teilchen Wir betrachten n Massenpunkte {m 1 , m 2 , . . , m n }, die den inneren Kräften Fik (zwischen i und k wirkend) und den äußeren Kräften K i , unterworfen sein mögen.

Dies bedeutet, dass das Teilchen zwar in’s Unendliche entweicht, dort aber mit verschwindender kinetischer Energie ankommen wird. Die Bahnkurve ist in diesem Fall y2 + 2 px − 2 pc − p2 = 0 , wobei c frei gewählt werden kann, z. B. c = 0. Die Bahnkurve ist hier eine Parabel. Wir haben die Relativbewegung zweier Himmelskörper studiert. 15) zurück zu übersetzen. Wir tun dies als Beispiel für die finiten Bahnen (ii). Nimmt man den Schwerpunkt als Koordinatenursprung, so ist m2 m1 r , S2 = − r. S1 = m1 + m2 m1 + m2 Die Himmelskörper 1 und 2 durchlaufen die im Maßstab m 2 /(m 1 + m 2 ) bzw.

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by Michael
4.0

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